179
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. «Естественные науки». 2012
1
2 2 2
3/2
2
2
1/2
2
2
9
3
( ) 1
.
2
T
V
V
q
c R
c R
G
R
R
ω
κ
ω
χ
ω
ν
κ
κ
κ
ω
ω
χ
χ
+
= +
+
+
(38)
На рис. 3 и 4 представлены зависимости (37) и (38) для различных
значений радиуса
R
. При построении графиков параметр
ν
рассчиты-
вался согласно выражению (7). Из рис. 3 видно, что с увеличением
радиуса
R
графики спектральной плотности
G
T
R
(
ω
) флуктуаций тем-
пературы
T
R
(
t
) располагаются ниже аналогичных графиков, соответ-
ствующих меньшим по размеру частицам. Последнее означает умень-
шение дисперсии флуктуаций температуры сферической частицы
с ростом ее радиуса. Спектральная плотность
G
T
R
(
ω
) в области низких
частот оказывается обратно пропорциональной радиусу:
2
2
2
0
( )
.
R
B
T
R k T
G
R
ω
ν
ω
κ
κ
= ∼
(39)
Таким образом, рассмотрение процесса теплопроводности вне
сферической поверхности и в полупространстве требует для описа-
ния флуктуаций соответствующих физических величин применения
интегральных стохастических уравнений, а сами флуктуации в этом
случае представляют собой немарковские случайные процессы. Полу-
ченные результаты имеют значение при описании случайных флукту-
аций температуры микрочастиц в средах с малой теплопроводностью.
Рис. 3. Спектральная плотность флуктуаций температуры поверхности мед-
ной частицы
G
T
R
(
ω
) при
R
= 10 мкм (
1
),
R
= 12,5 мкм (
2
),
R
= 15 мкм (
3
)
1,2,3,4,5,6,7,8 10,11,12,13,14,15,16,17,18,...19