Стр. 9 - Неизотермические условия возникновения магнитных неустойчивостей в жестких сверхпроводниках

стабильной диффузии магнитного потока, предшествующего его не-

обратимому проникновению внутрь сверхпроводника, допустимый

перегрев образца монотонно уменьшается, но количество тепло-

ты

G

m

=

1

a

t

s

Z

0

a

Z

0

EJdxdt

, выделенное за это время, увеличивается

(рис. 5). Именно данная связь объясняет, почему при увеличении ко-

эффициента теплоотдачи будет наблюдаться неожиданное, на первый

взгляд, уменьшение допустимого перегрева сверхпроводника, на фоне

которого возникает магнитная неустойчивость.

Таким образом, возникновению магнитной неустойчивости всегда

предшествует конечный допустимый перегрев сверхпроводника, за-

висящий от скорости изменения внешнего магнитного поля и усло-

вий охлаждения. Наибольшие перегревы будут иметь место при от-

сутствии охлаждения или при высоких скоростях нарастания внеш-

него магнитного поля. Это необходимо учитывать при определении

условий устойчивости сверхпроводящих магнитных систем с плот-

ными обмотками, подверженных воздействию быстроизменяющихся

магнитных полей.

Подчеркнем важность сформулированных результатов, получен-

ных на основе использования модели вязкого течения, когда ВАХ

сверхпроводника — кусочно-непрерывна. Существующая в настоящее

время точка зрения на условия возникновения магнитной неустой-

чивости допускает малый допустимый перегрев сверхпроводника, но

Рис. 5. Связь допустимого повышения температуры сверхпроводника

T

m

и ко-

личества теплоты

G

m

, выделяемого перед скачком потока, при варьировании

коэффициента теплоотдачи

h

и различных значениях скорости нарастания

внешнего магнитного поля

41