получить его принципиально невозможно в силу ограничения исполь-
зуемых методов анализа.
В связи с отмеченной нетривиальной связью между тепловыми по-
терями и допустимым перегревом сверхпроводника еще раз проанали-
зируем критерий
Z
S
EJds
≤
hpT
δ
, согласно которому потери незави-
симо от условий охлаждения не должны перегревать сверхпроводник
выше температурного параметра нарастания ВАХ сверхпроводника,
т.е.
T
δ
. Данное условие приводит к нулевым значениям допустимых
потерь при адиабатических условиях охлаждения (
h
→
0
), а также к
их неограниченным значениям при идеальных условиях охлаждения
(
h
→ ∞
). Следовательно, этот критерий не соблюдает предельных пе-
реходов к двум практически важным режимам охлаждения. В резуль-
тате, он не позволяет в целом корректно оценить допустимый уровень
потерь в зависимости от коэффициента теплоотдачи. Это обусловлено
некорректной оценкой связи между допустимым повышением темпе-
ратуры сверхпроводника и диссипативными явлениями. В то же время,
как следует из рис. 5, даже в рамках модели вязкого течения (
T
δ
= 0
)
наблюдается нетривиальная взаимосвязь между допустимыми потеря-
ми и перегревами жесткого сверхпроводника, которая существует во
всем диапазоне варьирования значений коэффициента теплоотдачи.
Она приводит к новой формулировке условий разрушения критиче-
ского состояния: магнитная неустойчивость возникает вследствие те-
пловыделения, превышающего критическое значение, которое зависит
от условий теплоотдачи, интенсивности электромагнитного возмуще-
ния. Данный вывод и обсужденные выше закономерности изменения
допустимых перегревов связывают между собой независимо развива-
ющиеся теорию магнитной неустойчивости, теорию потерь и теорию
тепловой стабилизации. Как известно, в рамках последней доказано
существование значительных допустимых перегревов, зависящих от
характера возмущения, введенного тока и условий теплоотдачи [21–
23]. Поэтому в целом соблюдается общий тепловой механизм воз-
никновения магнитной и тепловой неустойчивостей. Он позволяет с
единых теоретических предпосылок сформулировать условия возник-
новения каких-либо неустойчивостей при действии возмущений раз-
личной природы, учитывая взаимосвязанное изменение тепловых и
электродинамических состояний сверхпроводника перед их возникно-
вением.
Связь адиабатических условий устойчивости критического со-
стояния жесткого сверхпроводника с потерями и его допустимым
перегревом.
Стабильное повышение температуры сверхпроводника
(максимальное при адиабатических условиях изменения внешнего
44
1...,2,3,4,5,6,7,8,9,10,11 13,14,15,16,17,18