Рис. 6. Влияние коэффициента теплоотдачи и скорости ввода на поле скачка
потока при разных значениях
∂B/∂t
, Тл/c:
10, 1 и 0,1 (кривые
1–3
соответственно)
сти поля скачка потока от скорости его изменения. В качестве ил-
люстрации данной зависимости на рис. 6 построены кривые, описы-
вающие изменение поля скачка потока как функции коэффициента
теплоотдачи для различных значений скорости нарастания внешнего
магнитного поля.
Из результатов, рассмотренных выше, также следует еще один
важный вывод о существовании связи между допустимыми потерями
энергии в сверхпроводнике, находящемся в переменном магнитном
поле, и стабильным повышением его температуры перед возникно-
вением неустойчивости. Согласно рис. 5 с улучшением условий те-
плоотдачи допустимые тепловыделения в сверхпроводнике, которые
не будут вызывать возникновение неустойчивости, увеличиваются на
фоне его монотонно уменьшающегося стабильного перегрева. Причем
в случаях интенсивного охлаждения сверхпроводника потери приво-
дят к возникновению неустойчивости, развивающейся на фоне весьма
малого допустимого перегрева сверхпроводника. В результате даже
при идеальных условиях охлаждения поверхности сверхпроводника
(
h
→ ∞
)
допустимое стабильное значение температуры сверхпро-
водника перед возникновением неустойчивости будет намного ниже
критической температуры сверхпроводника, но при этом оно будет
выше температуры хладагента. Поэтому широко распространенное
предположение, согласно которому тепловые потери в сверхпровод-
нике при интенсивных условиях теплообмена будут приводить к его
переходу в нормальное состояние только после того, как температу-
ра сверхпроводника превысит его критическую температуру, является
ошибочным. Подчеркнем, что данный вывод получен в рамках моде-
ли вязкого течения. В то же время в рамках существующей теории
43
1...,2,3,4,5,6,7,8,9,10 12,13,14,15,16,17,18