настоящей работы является анализ основных физических особенно-
стей коллективного формирования температурного и электромагнит-
ного полей в низкотемпературных сверхпроводниках, которые позво-
лили бы понять влияние тепловой предыстории образца на условия
сохранения сверхпроводимости при изменении внешнего магнитного
поля.
Неизотермическая модель критического состояния жесткого
сверхпроводника в режиме вязкого течения.
Рассмотрим охлажда-
емую плоскопараллельную пластину из жесткого сверхпроводника,
находящуюся во внешнем магнитном поле, параллельном его поверх-
ности, в случае, когда оно нарастает с постоянной скоростью
dB/dt
.
Для того чтобы установить границы использования существующих
теорий, сформулированных без учета допустимого перегрева сверх-
проводника перед возникновением неустойчивости, исследуем взаи-
мосвязанное изменение температуры и электрического поля внутри
сверхпроводника в рамках так называемой модели вязкого течения [3]
на основе решения следующей системы уравнений:
C
(
T
)
∂T
∂t
=
∂
∂x
λ
(
T
)
∂T
∂x
+
(
0
,
0
< x < x
p
;
EJ, x
p
≤
x
≤
a
;
μ
0
∂J
∂t
=
∂
2
E
∂x
2
;
J
=
J
c
(
T, B
a
) +
E/ρ
f
(1)
с начально-краевыми условиями
T
(
x,
0) =
T
0
;
E
(
x,
0) = 0;
∂T
∂x
x
=0
= 0;
λ
∂T
∂x
+
h
(
T
−
T
0
)
|
x
=
a
= 0;
∂E
∂x
x
=
a
=
 
dB
dt
,
0
< t < t
s
;
0
, t
≥
t
s
.
(2)
Здесь
Т
— температура,
J
— плотность тока,
E
— напряженность элек-
трического поля,
ρ
f
– сопротивление сверхпроводника в режиме вязко-
го течения,
B
a
— индукция внешнего магнитного поля,
C
— объемная
теплоемкость сверхпроводника,
λ
—коэффициент его теплопроводно-
сти,
h
— коэффициент теплоотдачи,
a
— полутолщина пластины,
T
0
—
температура хладагента,
t
s
— время нарастания внешнего магнитно-
го поля,
J
с
(
T, B
)
— критическая плотность тока,
x
p
— изменяющаяся
во времени координата глубины проникновения магнитного потока,
34
1 3,4,5,6,7,8,9,10,11,12,...18