Стр. 10 - Неизотермические условия возникновения магнитных неустойчивостей в жестких сверхпроводниках

только в рамках моделей, предполагающих конечные значения пара-
метров нарастания ВАХ сверхпроводников [9, 10, 24]. При этом в
соответствии с условием устойчивости ZS
EJds ≤ hpTδ , сформули-
рованном в работах [9, 10, 24] для сверхпроводников с ВАХ вида
E = Jρn exp [J/Jδ + (T0 − Tc(B )) /Tδ], допустимое значение их ста-
бильного перегрева независимо от пространственно-временных осо-
бенностей диффузии магнитного потока ограничивается малым зна-
чением температурного параметра нарастания ВАХ сверхпроводника
Tδ , зависящего только лишь от степени нелинейности ВАХ. Поэто-
му при предельном переходе к условиям стабильности сверхпровод-
ников с идеальной ВАХ (Tδ → 0) критерий стабильности, предло-
женный в работах [9, 10, 24], не имеет физического смысла, так как
допустимый перегрев в этом случае должен быть равен нулю. Это
привело авторов работ [9, 10, 24] к выводу: в модели критическо-
го состояния сверхпроводники не устойчивы в быстроизменяющемся
магнитном поле. По своей сути это ошибочный вывод, как это следует
из рассмотренных ранее результатов. Действительно если анализ ста-
бильности критического состояния проводить с точки зрения коллек-
тивного формирования теплоэлектродинамических состояний сверх-
проводника, происходящего на протяжении всего процесса диффузии
магнитного потока, то у жесткого сверхпроводника даже с ВАХ, опи-
сываемой моделью вязкого течения ( Tδ = 0), перед скачком магнит-
ного потока имеют место не только конечный допустимый перегрев,
но и его зависимость от условий электродинамического воздействия.
Поэтому при вариации внешнего магнитного поля в соответствии с
изменением допустимого перегрева сверхпроводника, зависящего от
скорости нарастания магнитного поля и условий охлаждения, будет
иметь место соответствующее изменение поля скачка магнитного по-
тока. Подчеркнем, что сформулированные характерные тепловые за-
кономерности проникновения электромагнитного поля также имеют
место и в сверхпроводящих средах с реальными ВАХ, которые могут
быть описаны, например, степенным или экспоненциальным уравне-
нием. Следовательно, искусственное ограничение допустимого пере-
грева сверхпроводника перед возникновением неустойчивости может
приводить к искажению результатов анализа условий возникновения
скачка потока. Согласно рис. 3 и 5 ошибка вычислений, выполненных
в предположении существования допустимого перегрева, равного Tδ,
тем больше, чем больше скорость ввода магнитного поля или меньше
коэффициент теплоотдачи.
Итак, связь между допустимым перегревом и условиями стабиль-
ности критического состояния изначально лежит в основе зависимо-
42