неизотермическом приближении сверхпроводящее состояние не разру-
шается, если соблюдается условие адиабатической устойчивости вида
β <
π
2
4 (1
−
θ
m
) (1
−
X
p
)
2
,
(11)
которое относительно размерных переменных может быть записано
как
μ
0
a
2
J
c
0
C
dJ
c
dT
1
−
x
p
a
2
T
cB
−
T
m
T
cB
−
T
0
<
π
2
4
.
(12)
Нетрудно найти, что в предельном случае
T
m
→
T
0
и
X
p
→
0
кри-
терии (11) и (12) приводят к соответствующим изотермическим усло-
виям адиабатической устойчивости [1–3]. Критерии (11) и (12) также
наглядно демонстрируют влияние допустимого увеличения темпера-
туры сверхпроводника на условия стабильности критического состоя-
ния при неполном проникновении экранирующего тока внутрь сверх-
проводника, и в частности, на допустимое увеличение области на-
магниченности. Согласно (12) критическое состояние устойчиво, если
подвижная координата
x
p
удовлетворяет условию
a
−
x
p
<
π
2
s
C
(
T
cB
−
T
0
)
2
μ
0
J
2
c
0
(
T
cB
−
T
m
)
,
(13)
а внешнее магнитное поле не превысило значение
B
m
=
π
2
p
μ
0
C
(
T
cB
−
T
m
)
.
(14)
Следовательно, чем больше стабильное увеличение температуры
сверхпроводника, тем больше величина
x
p
, а значит, по мере стабиль-
ного заполнения экранирующими токами поперечного сечения сверх-
проводника условия возникновения магнитной неустойчивости вый-
дут за рамки электродинамических условий и станут более зависимы-
ми от теплового состояния сверхпроводника. В результате наибольшее
влияние температуры на условия адиабатической устойчивости будет
наблюдаться при полном проникновении экранирующих токов внутрь
сверхпроводника.
Проведенный упрощенный анализ влияния температуры на усло-
вия адиабатической стабильности критического состояния был выпол-
нен при изучении только лишь начальной стадии перераспределения
электрического поля, индуцированного изменяющимся внешним маг-
нитным полем. Рассмотрим теперь другую сторону данной проблемы,
а именно исследуем динамику температуры сверхпроводника, предпо-
ложив, что распределение электрического поля внутри области намаг-
ниченности удовлетворяет так называемому биновскому приближе-
нию [1–3] и в терминах введенных безразмерных переменных может
47
1...,5,6,7,8,9,10,11,12,13,14 16,17,18