М.В. Белодедов, Л.П. Ичкитидзе
10
из чего следует, что при малых значениях
F
в стационарном случае
материальное уравнение (11) принимает вид
2
0
2
c
I a F
F
π
= −
ρ η
Φ
F
j
.
(12)
Рассмотрим задачу о проникновении магнитного поля в полубеско-
нечную (
x
> 0) среду рассматриваемого вида. С учетом уравнения
Максвелла
4
rot rot
rot rot
c
πμ
=
=
A
F
j
и материального уравнения (12)
проникновение магнитного поля в среду описывается уравнением
2
2
0
2 4
c
I a
c
π πμ
∇ =
ρ η
Φ
F F
,
которое имеет решение
F
=
F
0
exp(–
x
/
λ
M
), где
λ
M
обозначена харак-
терная глубина проникновения магнитного поля:
0
2
2 4
M
c
c
I a
Φ
λ =
π πμ ρ η
.
В последних выражениях величина
μ
имеет смысл магнитной прони-
цаемости среды, обусловленной только мейсснеровскими токами от-
дельных гранул.
Рис. 2.
Сравнение материальных зависимостей гранулярных сверхпрово-
дящих сред с различными законами распределения гранул по размерам
