Материальное уравнение гранулярного сверхпроводника
13
может быть использовано для поиска уединенных вихревых решений
уравнения (16). Семейства решений уравнения (16) с приведенными
граничными условиями (17) для случая
a̅
/
λ
M
= 0,1 и для различных
значений
n
приведены на рис. 3. Различным значениям
n
соответ-
ствуют различные значения напряженности магнитного поля в цен-
тре вихря и полного магнитного потока, содержащегося в вихре. Ин-
тересно отметить, что, несмотря на неограниченность функции
F
(
r
)
при
r
→ 0, магнитное поле в центре принимает вполне конечное зна-
чение, практически не зависящее от закона распределения гранул по
размерам. Кроме того, в отличие от абрикосовских, в центре обнару-
женных вихрей сверхпроводящее состояние не разрушается.
Рис. 3 (
начало
).
Семейства решений уравнения (16) с граничными
условиями (17) при
a̅
/
λ
M
= 0,1 и различных значениях параметра
n
