Стр. 9 - Лазерный хoлoэллипсoметр рассеяния света оптически одноосным двумерным кристаллом

ISSN 2305-5626. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана: электронное издание. 2013 9
причем выделяемые такой поляризационной призмой собственные
линейные поляризации образуют угол по азимуту, равный ±45°, с по-
ляризацией ,
ξ ξ ↑↑ ′ ′ e E поперечной плоскости рассеяния ( ).′ kk Дей-
ствительно, любая j-я слагаемая потока рассеянного света в точке
наблюдения, отвечающая молекуле в j-й точке объема dV среды, есть
сумма поперечных друг другу и направлению k′ рассеянного света
векторов j ξ ′ E и ,
j η ′ E для которых разность Δ ϕoj ξηначальных фаз ϕoj ξ
и ϕo j η остается постоянной при беге в среде этой парциальной волны.
Эти компоненты могут интерферировать при подобранных условиях
их распространения в пространстве при помощи линейной поляриза-
ционной призмы. Любая другая k -я слагаемая потока рассеянного
света в точке наблюдения, порождаемая в k-й точке объема dV среды,
дает сходную картину интерференции. Картины эти из-за временной
некогерентности исходных ( j-й и k-й) слагаемых потока волн рассея-
ния накладываются друг на друга так, что суммируются их интен-
сивности. Такая картина идентична классической ситуации наблюде-
ния интерференции от обычных некогерентных источников видимого
света, как впервые выявил это О. Френель [12]. Он показал, что, взяв
участочек светящегося тела, выделив два идущих от него узких пучка
вполне монохроматического света и пустив их разными путями, со-
общаем таким образом разные набеги фаз и, сведя эти пучки потом в
одной точке плоскости наблюдения, наблюдаем интерференционную
картину.
Рассмотрим эффект интерференции в поле рассеянных волн, ис-
пользуя геометрию почти (т. е., не строго, но практически) нормаль-
ного рассеяния света в телесный угол с малым углом Δ θ раствора
относительно оптической оси коллиматора (см. рисунок). Коллима-
тор формирует из этого расходящегося пучка рассеянного света
плоский поток и посылает через компенсатор С на выходной свето-
делитель СД е, разделяющий падающий на него поток света на два
пучка. Один из пучков отражается, допустим, на анализатор поляри-
зации света в виде линейной поляризационной призмы, выделяющей
пучки света с линейными (±)-поляризациями, повернутыми по ази-
муту на угол ±45° относительно направлений линейных р- и s-
поляризаций потока волн на светоделителе СДе. Присущее для элек-
тродинамики сплошных сред [12] усреднение делают сначала по
движению микрочастиц в молекулах рассеивателя, что равноценно
усреднению во времени при регистрации сигнала. Другое усреднение
представляют как суммирование на массиве j -х частиц в объеме сре-
ды, актуальном для геометрии эксперимента:
2
( ) .2
e j j j e I E Eξ η ± = Σ ±′ ′