2 / 23
С.Г. Андреев
2
Инженерный журнал: наука и инновации
# 3·2017
вия распространения устойчивой детонации), знать факторы, способные
влиять на эти условия, и относительную степень их влияния. Поэтому θ
и
τ
следует выразить через такие характеристики заряда, как его разме-
ры, параметры структуры и процесса превращения ВВ в продукты
взрыва. Кроме того, необходимо установить значение безразмерного
параметра
τ
θ ,
cr
критического для возможности существования устой-
чивой, незатухающей детонации (
τ
θ
cr
не обязательно равно единице,
как это принято в [7]).
В работе [7] θ полагается равной диаметру заряда, деленному на
скорость звука, хотя это и не представляется очевидным. В то же
время неидеальность детонации зарядов ВВ ограниченного диаметра
объяснялась проявлением расходимости реагирующего потока в де-
тонационном фронте [8]. Эта характеристика течения ассоциируется
не со скоростью фронта волны разрежения (непосредственно опреде-
ляющей, строго говоря, «время до разброса»), а с радиальной состав-
ляющей массовой скорости частиц потока.
Авторы [9–12] завершили разработку основ современных пред-
ставлений о неидеальной детонации открытых зарядов, использован-
ных в настоящей работе. Особенности газодинамического течения в
окрестности фронта детонационной волны, выявленные в этих рабо-
тах, иллюстрирует рис. 1.
Рис. 1.
Схема течения в системе коор-
динат, связанной со стационарной зо-
ной детонационного превращения ВВ в
продукты реакции (
а
), и динамика па-
раметров состояния и состояния дви-
жения ВВ и продуктов реакции (
б
)