Теоретические исследования гидродинамики при подводном взрыве
7
2
1
0
1
0
0
;
dP R
dR U
A
d
R
d
(12)
0
1 1 0
1 0
1
1
0
0
0
(
)
2
;
dU U dR R dR U dR V kU
d
R d R d R d
(13)
1
1
0
1
0
0
1
2 1
.
(
)
dV
P
U V
d
U
R
(14)
Коэффициенты
А
и
В
в уравнениях (11)–(14) определяются соот-
ношениями
1
0
1
0 1
0
0
0
0
0
1 0
0 1 0
1
1
1
1
2
0
0
0
1
2 1
2
;
k R
A U U
P P
U
R R
U dR U dR
dU R dP
R
U kU U
d R d
d R d
R
1
1 0 1 0
0
0
0
1
2
2
0
0
0
0
1
1 3
1
.
B k
U
R dR P dP
dP dR
U
U
d
d
P d R d
R
P
Отметим, что уравнения (11)–(14) справедливы для угла
ߠ
в диа-
пазоне значений /2
.
Уравнения движения сжимаемой жид-
кости (1)–(5) в различной формулировке интегрируют внутри объема,
ограниченного фронтом ударной волны и поверхностью волны раз-
режения, которая следует за волной сжатия на некотором удалении.
Волны сжатия и разрежения пересекаются на свободной морской по-
верхности, в окрестности которой выполняются условия быстрого
расширения. На основной части поверхности разрыва (исключая об-
ласть взаимодействия ударной волны со свободной поверхностью)
граничные условия получают из уравнений сохранения массы, коли-
чества движения и энергии:
сonst;
u N
2
(
)
сonst;
u N p
2
0,5(
)
сonst,
1
p
u N
где
N
—– скорость распространения ударной волны.
