Н.И. Сидняев
18
разрежения с использованием методики,
предложенной в работе [13], позволило
определить радиальное распределение
избыточного давления
( , ),
p r t
а также
получить соотношения для приложенно-
го импульса давления
I
(
r
) (рис. 7) и пре-
образования Ганкеля нулевого порядка
( )
I
для него:
0
0
0
( )
,
;
t
I r
p r t dt
0
0
( )
( ) ( ) ,
I
I r J r rdr
где
0
0
0
,5
2,5
/
;
( )
r
t
r E
J
— функция Бесселя нулевого порядка.
Волновое движение жидкости описывается уравнением
0,5
1,5
0,5 0
0
0,5
0
1
( , )
lim ( ) th( )
sh( ) ch
sin
( ) ,
th ( )
y
r t
I
H
g
H y h
t J r d
g
H
где
— вертикальное смещение свободной поверхности;
y
— верти-
кальная координата, отсчитываемая от невозмущенного уровня.
На рис
.
8
представлено распределение импульса избыточного дав-
ления при поверхностном взрыве и ко-
лебании свободной поверхности моря
на удалении
80
r
(все величины при-
ведены к безразмерному виду относи-
тельно некоторого выбранного заглуб-
ления заряда на 0,15 м).
Последовательное заглубление за-
ряда с 0,15 м [22] до 0,16 м [23] при-
водит к существенному изменению
распределения импульса и волнового
движения свободной поверхности в
точке
80.
r
Волновое движение тем
эффективнее, чем больше заглубле-
ние. При перемещении заряда к сво-
бодной поверхности импульс давления и амплитуда волнения резко
снижаются.
Рис. 7. Распределение импуль-
са
( )
I r
при поверхностном
взрыве
Рис. 8. Распределение импуль-
са избыточного давления при
поверхностном взрыве заряда
на глубине 0,15 м
