248
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. «Естественные науки». 2012
т. е. намного медленнее, чем в случае солитонного решения уравне-
ния Кортевега – де Фриза [11], для которого справедлива асимптотика
u
exp(–
z
).
Последнее означает, что уединенная нелинейная волна с квадра-
тичным спектром менее локализована в пространстве, чем в случае
кубической дисперсии. Зависимость скорости солитонов, однако, ли-
нейна по амплитуде, что связано с квадратичным порядком нелиней-
ности эволюционного уравнения.
Существование солитона при отсутствии верхней жидкости обу-
словлено взаимодействием электрических и капиллярных эффек-
тов. Солитонные решения, соответствующие полному кубическому
спектру, являются электрокапиллярными, поэтому солитон вида (4)
можно считать вырожденным электрокапиллярным. Значение пара-
метра электрического поля
α
определяется, исходя из необходимого
условия вырождения кубического спектра
β
= 0, а потому зависит от
параметров, характеризующих систему:
2
0
.
3
h
c
g
γ
α
ρ
=
Асимптотическое разложение Пуанкаре для периодических
волн.
Вернемся к нелинейному эволюционному уравнению (2). Об-
ратимся к бегущей переменной
z
=
x
– (
c
0
+
V
)
t
, однократное интегри-
рование приводит к уравнению стационарных волн
[ ]
2
3
H 0.
4
u u Vu A u
β
α
′′
+ − + +
=
(5)
В результате перехода к безразмерным переменным
,
z z V
β
2 ,
,
u Vu
V
α
β
α
уравнение (5) приобретает вид
[ ]
2
3
H 0.
2
u u u A u
α
′′
+ − + +
=
(6)
При
A
≠ 0,
α
= 0 решения уравнения (6) – кноидальные волны, вы-
ражающиеся в эллиптических функциях Якоби. Вопрос о решениях
уравнения (6) при произвольных
α
в настоящее время остается откры-
тым, хотя уравнение типа Кортевега – де Фриза – Бенджамина – Оно
уже было получено в работах [6, 9].
При малых
α
обнаруживается интересная внутренняя структура
исходного уравнения (5). Так, в случае слабого электрического поля
α
<< 1 и решение (6) ищут в виде асимпмтотического ряда:
1,2,3,4 6,7,8,9,10,11,12,13