В.Е. Карасик, Е.Е. Мухина, В.М. Орлов
4
приема
B
, лежащей вне этого пучка. Световой пучок рассматривается
под углом
α
к его направлению (рис. 1).
Обозначим через
х
расстояние по направлению наблюдения от
точки В до некоторой точки
С
лазерного пучка. Элемент яркости,
обусловленной рассеянием излучения элементом
dx
отрезка
С
1
С
2
,
находящимся на расстоянии
х
от точки
В
, определяется, согласно ра-
боте [6], как
1 ( ) ( ) ,
4
dL
E x dx
= σ γ
π
где
( )
σ γ
— показатель рассеяния среды в данном направлении; γ =
α
;
E
(
x
) — освещенность, которую лазерный пучок создает в данной
точке.
Тогда яркость всей толщи пучка
0 0
0 0
/2
0
0
/2
1 ( )
( )
( ) exp[ (
) cos ]exp ( )
4
x l
x l
L
E x
x x
x dx
+
−
α = σ α
−ε − α −ε =
π
∫
2
0
0
0 0
2
0
1
sh ( sin /2)
( ) ( ) exp (
)
.
4
sin /2
l
E x
x l
l
ε
α
= σ α
−ε
π
ε
α
(2)
Здесь sh (
)/2
x
x
x e e
−
= −
— гиперболический синус;
( )
( )
σ α = σ χ α
—
показатель рассеяния;
( )
χ α
— индикатриса рассеяния; ε — показа-
тель ослабления;
/
Λ = σ ε
— вероятность выживания фотона;
l —
расстояние от оси лазерного пучка до точки
В
приема;
α
— угол
между осью лазерного пучка и осью приема (наблюдения);
z
— рас-
стояние от лазерного источника до точки
В
;
l
0
— толщина пучка в
Рис. 1.
Схема рассеяния излучения в приближении однократного рассеяния:
И — лазерный источник (маяк);
В
— точка приема;
z
— расстояние от лазерного
источника до точки
В
