Стр. 12 - В.В. Филатов - Управляемые оптические свойства глобулярных фотонных кристаллов на основе искусственных опалов, легированных сегнетоэлектриком

223
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. «Естественные науки». 2012
Формула для квадратичного эффекта принимает вид
( ) ( ) ( )3
0 0 2
12
1 .
2 n n n s E = − (21)
Итак, установим, как изменятся спектры образцов опалов с тита-
натом бария под влиянием внешних электрических полей. Чтобы не
слишком загромождать работу, приведем только окончательные ре-
зультаты, сведенные в табл. 2
Таблица 2
Влияние электрического поля на положение запрещенных зон
в образцах ГФК
Сингония
BaTiO3
Напряжен-
ность
внешнего
поля E, кВ/м
Первая запрещенная
зона
Вторая запрещенная
зона
λ1, нм λ2, нм λ3, нм λ4, нм
тетрагональная
1 782,129 608,349 382,095 346,751
10 782,128 608,349 382,095 346,750
100 782,115 608,348 382,091 346,747
1 000 781,988 608,336 382,053 346,707
10 000 780,715 608,223 381,668 346,315
100 000 768,015 607,109 377,713 342,397
кубическая
1 782,129 608,349 382,096 346,751
10 782,129 608,349 382,095 346,751
100 782,096 608,346 382,085 346,741
1 000 778,792 608,052 381,083 345,722
10 000 589,672 487,491 284,124 294,315
На основе результатов, представленных в табл. 2, можно конста-
тировать, что в фотонном кристалле с титанатом бария, помещен-
ном в сильные электрические поля, происходит изменение зонной
структуры. Это проявляется прежде всего в сдвиге положения энер-
гетических щелей зонной структуры образцов в коротковолновую
область с одновременным изменением протяженности самих запре-
щенных зон.
Следовательно, направив на такой фотонный кристалл луч лазера,
можно добиться требуемого положения энергетических щелей. Тем
самым открываются возможности управления спектром пропускания