8 / 13
А.А. Валишин
8
6
0
e
.
r
KT
n r n T
(10)
Следовательно, крупная дырка, вовлекая в сферу своего влияния
мелкие дырки, а также инициируя их дополнительное зарождение,
создает вокруг себя некую «атмосферу», в которой с течением вре-
мени устанавливается равновесное распределение плотности и кото-
рая по мере удаления от центра притяжения становится все более
«разреженной» в соответствии с формулой (10). Аналогичная «атмо-
сфера» устанавливается и вблизи фронта трещины, только ее плот-
ность убывает с расстоянием медленнее.
Можно сделать следующий вывод. Каждая дырка окружена своей
«атмосферой» из более мелких дырок. Плотность такой «атмосферы»
и ее протяженность определяются мощностью притягивающего цен-
тра, т. е. в первую очередь его размерами.
Если равновесие в «атмосфере» мелких дырок еще не установи-
лось, то отличие от равновесного состояния характеризуется гради-
ентом химического потенциала
0
вз
.
u
Этот градиент вы-
зывает диффузионный поток мелких дырок к крупным. Поток
пропорционален градиенту
, т. е. средней силе, действующей на
дырку: сумме диффузионной и внешней сил, и направлен противопо-
ложно градиенту
, т. е. в сторону результирующей силы. В равно-
весии, когда
0
, эти силы, будучи направлены в разные стороны,
уравновешиваются.
Диффузионный поток определяется формулой
0 вз
,
J nV
u
где
V
— скорость поступательного перемещения мелких дырок;
— коэффициент пропорциональности. Видно, что поток состоит из
двух частей: диффузионного броуновского потока
1
0
J
и вынужденного потока
2
вз
.
J
u
В связи с этим и скорость дырок
V
разбивается на две скорости
1
V
и
2
V
.
Диффузионный поток
0
1
1
0
,
J nV
n D n
n
(11)