ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. «Приборостроение». 2012
40
гонометрический ряд. С учетом того, что
 
 
t
R
является нечет-
ной функцией, этот ряд имеет следующий вид:
 
 
 
 
0
1
2
sin 2
.
t
N
R
R
t
t
n
t
interp
n
n
R
a
a
T
(7)
Коэффициенты интерполяции в (7) имеют вид
 
 
 
 
 
 
_ max
_ min
_ max
_ min
0
1
1
sin
.
;
2
t
t t
t
t
t
t
R
t
t
R
n
t
t
t
a
R d
T
n
a
R
d
T
T
 
(8)
После интерполяции импульсный отклик можно вычислить в со-
ответствии
с
выражениями
при
_ min _ min
;
t
t
t
 
и
_ min _ min
;
:
t
t
t
 
 
 
 
 
 
 
 
interp
interp
interp
1
interp
;
,
.
t
t
t
t
t
t
R
exp j R
R
R
R t
R
 

(9)
Перейдем к описанию алгоритма восстановления профиля ди-
электрической проницаемости среды.
Восстановление профиля диэлектрической проницаемости
среды.
Рассмотрим метод вложенных интегральных операторов рас-
сеяния. В соответствии с данным методом отражение электромагнит-
ного излучения от среды описывается интегралом свертки:
0
0
0
,
,
,
,
t
refl
inc
E z t
R z t t E z t dt

(10)
где
0
,
refl
E z t
— зависимость напряженности отраженного средой
электрического поля от времени, регистрируемая в точке
0
z z
;
z
координата по глубине проникновения излучения;
0
,
R z t
— ядро
интегрального преобразования (оператор рассеяния) при регистрации
1,2,3,4,5,6,7 9,10,11,12,13,14,15,16