15 / 23
Оценка скорости детонации при диаметрах зарядов, близких к критическим
Инженерный журнал: наука и инновации
# 3·2017 15
отображении зависимости показателя изоэнтропы для продуктов раз-
ложения на звуковой поверхности неидеальной детонации использо-
валось значение
*
2,5
= +
n
.
На рис. 2 показано решение системы уравнений (2), (3), (8)–(11),
(15)–(19), (24)–(32), сводящееся к нахождению скачка массовой ско-
рости в центральной точке ударного фронта
f
u
.
Рис. 2.
Нахождение скачка массовой
скорости
f
u
и отношения скоростей
неидеальной и идеальной детонации
(
) /
=
i
D D D
Прямая линия является графиком функции, описывающей левую
часть уравнения (8):
( ) (
) /
= (
f
f
i
D u a bu D
, а кривые с числовыми ин-
дексами, равными значениям диаметров заряда в метрах (в прибли-
жении (32)), являются графиками функции в правой части уравнения
(8). Звездочкой отмечен график, полученный в приближении
5
=
R d
.
Верхние точки пересечения этих кривых с прямой линией соответ-
ствуют искомому решению уравнения —
f
u
. Кривая, соприкасаю-
щаяся с прямой линией (в точке, отмеченной светлым кружком), со-
ответствует критическому значению диаметра
cr
d
. При
<
cr
d d
кри-
вые не пересекаются с прямой — уравнение не имеет решения.
На рис. 3 линиями, отмеченными индексами
D
и
W
, показаны
расчетные зависимости для скорости неидеальной детонации (в до-
лях идеальной скорости детонации) и для степени разложения
W
s
на
центральной точке звуковой поверхности соответственно. Штрихо-
выми линиями показаны экспериментально полученные в [22] зави-
симости относительных скоростей детонации
cr
i
d
D D
D
d
=
для
слабо неидеального ВВ PBX 9502
*
( )
D
, средне неидеального ВВ
PBXN 111 (
**
D
) и сильно неидеального ВВ HANFO
***
(
).
D
Как вид-
но на рисунке, модельное вещество имеет характеристики, промежу-
точные между слабо неидеальными и средне неидеальными ВВ.