17 / 23
Оценка скорости детонации при диаметрах зарядов, близких к критическим
Инженерный журнал: наука и инновации
# 3·2017 17
альной детонации с уравнением состояния типа Ми — Грюнайзена [16],
тем более с учетом возможного наличия в реагирующем потоке конден-
сированных частиц недореагировавшего ВВ, является самостоятельной
и достаточно сложной задачей. В данной работе представляется целесо-
образным лишь отметить существенное влияние учета изменения пока-
зателя
s
n
относительно
i
n
и, следовательно, влияния параметра
*
n
на
критические параметры процесса детонации. На рис. 6 показано изме-
нение характеристик процесса разложения ВВ в детонационном
фронте по мере приближения диаметра зарядa
d
к критическому
Рис. 6.
Влияние диаметра заряда на без-
размерный комплекс
τ
θ
(
1
), оценку про-
изводной массовой скорости на ударном
фронте
Δ / Δ
u t
(
2
), расширение централь-
ной трубки тока в детонационном фронте
ω
s
(
3
) и на значение кинетической харак-
теристики
f
p
(
4
)
значению
cr
d
. При этом введены следующие обозначения:
τ
θ
—
безразмерный комплекс, представляющий собой отношение харак-
терного времени разлета реагирующего потока в радиальном направ-
лении к времени реакции в детонационном фронте (оно же время пе-
ретекания потока от ударного фронта до звуковой поверхности),
(
)
τ
2
;
θ /
/
R s
f
s
s
t t
d u u t
= =
+
Δ /Δ
u t
— наиболее простая оценка
производной массовой скорости на ударном фронте детонационной
волны
/
f
u t
∂ ∂
,
Δ /Δ (
)/ .
s
f
s
u t
u u t
= −
По разнице значений
Δ /Δ
u t
при
больших и критических диаметрах заряда можно судить о том,
насколько все более пологим становится временной профиль массо-
вой скорости за ударным фронтом по мере приближения диаметра
заряда к критическому значению.
Из всех зависимостей, отображенных на рис. 6, отличительной
особенностью обладает только изменение безразмерного комплекса
τ
θ
(кривая
1
).
При стремлении отношения
cr
d
d
к единице кривая
1
становится
все более пологой и
τ
θ
при
=
cr
d d
достигает минимального или