Плотность одно- и двухчастичных состояний в кристаллах ниобата лития
3
те Мёссбауэра [9] внесли некоторую ясность в вопрос о вакансиях
ниобия в кислородных октаэдрах, дефектах замещения лития и об
образовании дефектов внедрения атомов лития в цепочке следова-
ния ниобий — литий — вакантный кислородный октаэдр. Именно
эти вопросы являются ключевыми в объяснении особенностей тем-
пературной эволюции низкочастотных спектров ниобата лития и
вклада такого рода особенностей в характер фононных взаимодей-
ствий в окрестности перехода. В частности, предположение, сде-
ланное в работе [10], о роли дефектов внедрения атомов лития в
процесс упорядочения и разупорядочения катионной подрешетки,
играющей главную роль в структурной перестройке при переходе в
параэлектрическую фазу, оказалось правильным и было подтвер-
ждено независимыми экспериментами в работах [6–9].
Ниобат лития является сегнетоэлектриком с высокой темпера-
турой перехода в парафазу
T
C
~ 1490 K. Важные в прикладном от-
ношении характеристики этого кристалла стимулировали его изучение
различными методами
В
широком диапазоне значений температур. По
рентгенографическим, тепловым, диэлектрическим и пироэлектриче-
ским исследованиям [11, 12] установлено, что ниобат лития имеет фа-
зовый переход, близкий к переходу второго рода типа смещения. Со-
гласно концепции мягкой моды, в колебательном спектре ниобата ли-
тия должны присутствовать одна или несколько линий, имеющих
температурную зависимость частоты вида
ν
(
T
) =
a
(
T
C
–
T
)
2
γ
. Первые
детальные измерения спектров инфракрасного отражения [13] и
комбинационного рассеяния (КР) [14] при различных температурах
показали, что в качестве сильно зависящей от температуры моды
может быть выбрано самое низкочастотное колебание
A
1
-симметрии
(
ν
1
= 252 см
–1
при
Т
= 300 K). При этом, однако,
выяснилось [14],
что колебание
А
1
с возрастанием температуры резонансно взаимо-
действует с дополнительными максимумами, проявляющимися в
спектре. В работе [12] высказано предположение, что мягкая мода
А
1
-симметрии, частота которой предположительно изменяется с
температурой по закону
ν
2
(
T
) =
a
(
T
C
–
T
)
2
γ
, взаимодействует с мо-
дой
Е
-симметрии ввиду нарушения правил отбора для колебания
Е
-типа, вызванного наличием дислокаций или дефектов в образцах
ниобата лития. До недавнего времени такую точку зрения принима-
ли как основную.
Более детальные измерения температурной зависимости спектров
КР при различных поляризационных геометриях, проведенные в ра-
боте [15], позволяют прийти к заключению о том, что дополнитель-
ные максимумы в спектре являются двухфононными возбуждениями,
а в целом картина спектрального распределения интенсивности КР в
низкочастотной области спектра ниобата лития характерна для фо-
