6
К.Д. Ефремова
Подставляя в (8) изменение температуры
dT = pdV
m
+ V
m
dp
, получаем
уравнение, сходное с уравнением состояния для адиабатического про-
цесса,
0,
p
n
m
V n
m
C C dV dp
C C V p
(9)
или после преобразований имеем
m
m
ndv dp
V p
,
где
n
— показатель политропы,
n =
(
C
p
– C
n
)/(
C
V
– C
n
). Схожесть по
форме уравнений (9) и (7) позволяет представить уравнение состоя-
ния газа для политропического процесса в форме уравнения Менделе-
ева — Клапейрона путем замены показателя адиабаты
k
показателем
политропы
n
:
n
m
pV RT
Удельная теплоемкость
С
n
зависит от интенсивности теплообмена
с окружающей средой и определяется экспериментально.
5.
Термодинамические процессы в условиях тепломассообмена.
Переменность массы в пневматической емкости вызывает нестационар-
ность термодинамических процессов. В работе [1] изложен физический
смысл процесса и показано, что в условиях тепломассообмена уравне-
ние баланса энергий (3) принимает вид
1 1
2 2
m
q dm
q dm
dq dq
de da
m
m
,
(10)
где
dq
m
— приращение удельной тепловой энергии при тепломассооб-
мене;
q
1
,
q
2
— удельная теплота входящей (
dm
1
) и выходящей (
dm
2
)
массы газа. В работе [2] показано, что
1
1
m
I ke dm
dq dq
m
,
где
I
1
— удельное теплосодержание (энтальпия) входящей массы газа,
I
1
= e – pV
m
.
