5
Сравнительная оценка эффективности дроссельного регулирования пневмоприводов
После интегрирования (4) находим значение произведенной работы по
преодолению сопротивления внешней силы
2
1
2 1
T
T
a R dT R T T
. (5)
Из выражения (5) ясно, что
R
=
a
/(
T
2
–
T
1
). В свою очередь, это соот-
ветствует физической сущности газовой постоянной
R =
inv. В резуль-
тате запишем закон Гей-Люссака:
1
2
1
2
2
1
;
m
m
V T
V T
.
3.
Адиабатический процесс.
В адиабатическом процессе отсут-
ствует теплообмен с окружающей средой (
dQ =
0), поэтому уравнение
(3) имеет вид
da de
или
m
V
pdV C dT
(6)
После преобразований с учетом равенства
R = C
p
– C
V
и показателя
адиабаты
k = C
p
/
C
V
получим уравнение состояния газа
m
m
kdV
dp
V
p
. (7)
Необходимо отметить, что совершение внешней работы в адиаба-
тическом процессе происходит при переменном давлении. После инте-
грирования уравнения (6) и последующих преобразований имеем сле-
дующее уравнение состояния газа:
1
2
1
2
inv
k
k
m
m
p V p V
.
4.
Политропический процесс.
Этот процесс максимально прибли-
жен к реальному процессу, протекающему не изолированно от окружа-
ющей среды, а с частичным теплообменом. В этом случае уравнение
состояния газа (3) принимает вид
C
n
dT = C
V
dT + pdV
m
, (8)
где
C
n
— удельная теплоемкость газа при политропическом процессе.
