римента [35, 39], допускалась возможность применения обоих крите-
риев [36–88]. Однако выписанные уравнения приводят к различным
предельным значениям поля скачка потока для состояний, близких к
адиабатическим. Действительно, согласно (6) и (7) имеют место пре-
дельные переходы:
lim
B
˙
B
→∞
= 0
в первом и
lim
B
˙
B
→∞
=
3
q
3
μ
0
C
(
T
cв
−
T
0
)
B
p
во втором случаях соответственно. Другими словами, при использова-
нии одних и тех же исходных параметров, входящих в уравнения (6)
и (7), они будут приводить к различным значениям поля скачка пото-
ка. При этом наибольшее расхождение будет иметь место в области
адиабатических состояний. Для иллюстрации сказанного на рисун-
ке приведено сравнение поля скачка потока, вычисленное на основе
данных моделей. Для удобства анализа уравнения (6) и (7) были пре-
образованы к виду
γb
2
= 2
/
(3Δ) + 2
/
√
Δ
b
(8)
и
γb
2
= 2
,
08
/
(3Δ) + 1
/b
(9)
с использованием безразмерных переменных
γ
=
μ
0
J
2
c
a
2
3
C
(
T
cв
−
T
0
)
,
Δ =
C
˙
B
hμ
0
J
δ
, b
=
B
B
p
.
Из рисунка следует, что значения поля скачка потока, определен-
ные согласно уравнению (6), могут быть как выше, так и ниже со-
Зависимость безразмерного поля скачка потока от безразмерной скорости
нарастания внешнего магнитного поля:
– – – — расчет по уравнению (8); ——— — расчет по уравнению (9)
21
1,2,3,4 6,7,8,9,10,11,12,13,14,15,...16