G
(
T, I
) =
ρ
m
I
2
(1
−
η
)
S
2
 
1
, T
≥
T
cв
;
(
T
−
T
cs
)
/
(
T
cв
−
T
cs
)
, T
cs
< T < T
cв
;
0
, T
≤
T
cs
=
T
cв
−
(
T
cв
−
T
0
)
I/I
c
(
T
0
)
.
(13)
Здесь
ρ
m
— удельное электрическое сопротивление матрицы;
I
— ток,
протекающий по композиту с поперечным сечением
S
и коэффициен-
том заполнения
η
.
Согласно разработанной теории тепловой стабилизации для со-
хранения стабильного состояния сверхпроводящего композита, охла-
ждаемого хладагентом с постоянным коэффициентом теплоотдачи и
несущего ток
I
, достаточно, чтобы выполнялось неравенство [1–3]
α
I
I
c
(
T
0
)
2
≤
1
, α
=
ρ
m
I
2
c
(
T
0
)
(1
−
η
)
hpS
(
T
cв
−
T
0
)
,
известное как условие стационарной стабильности. Данный критерий
и его обобщение в виде
αi
2
+
i
−
2
≤
0
,
являющееся следствием так называемой “теоремы равных площадей”
[1–3], имеют большое практическое значение для создания крупных
СМС, так как они определяют стабильные сверхпроводящие состоя-
ния при действии любых внешних тепловыделений. При нарушении
этих критериев тепловая стабильность композита становится зависи-
мой от энергии, выделившейся в результате действия источника те-
плового возмущения. В этом случае определение допустимого спек-
тра возмущений (критических энергий) играет существенную роль в
обеспечении так называемых условий нестационарной стабилизации,
для нахождения которых в [71–84] разработаны соответствующие ме-
тоды анализа. Зависимость критической энергии от конструктивных
параметров токонесущих элементов СМС изучена в [85–91]. В [70,
92–97] выполнен анализ взаимодействия тепловых и электродинами-
ческих возмущений, который продемонстрировал зависимость усло-
вий нестационарной стабилизации от неравномерного характера рас-
пределения транспортного тока по сечению композита, вводимого с
конечной скоростью, а также показал влияние быстрого изменения
тока и магнитного поля на значения критической энергии и скорости
распространения нормальной зоны. В результате экспериментально и
теоретически доказано, что сверхпроводящие свойства композитных
сверхпроводников могут сохраняться при значительном локальном по-
вышении их температуры.
26
1,2,3,4,5,6,7,8,9 11,12,13,14,15,16