12 / 23
Н.И. Сидняев, О.А. Шипилова
12
Инженерный журнал: наука и инновации
# 11·2017
где верхний предел интегрирования по времени представлен в виде
1 2
5 2
0
.
−
= ρ
E
t
r
Волновое движение жидкости описывается уравнением
( )
[
]
[
]
1 2
3 2
1 2 0
0
1 2
0
1
( , )
lim
th( ) sh( )
ch(
)sin th(
(
)
, )
y
r t
H
H
g
y H g
H t J r d
I
∞
→
η = −
δ σ σ
σ ×
ρ
× +
σ σ
σ σ
∫
(4)
где
η
— вертикальное смещение свободной поверхности;
y
— верти-
кальная координата, отсчитываемая от невозмущенного уровня.
На рис
.
5 представлено распределение импульса избыточного
давления при поверхностном взрыве и колебания свободной поверх-
ности моря на относительном удалении
r
(эта величина приведена к
безразмерному виду относительно некоторого выбранного заглубле-
ния заряда
1, 37
h
∗
=
м, скорости фронта ударной волны в точке ка-
сания свободной поверхности при подрыве заряда на глубине
h
∗
и
плотности жидкости
ρ
). На рис. 6 показано изменение амплитуды
поверхностных волн во времени.
Рис. 5.
Распределение импульса давления в слу-
чае погружения заряда ВВ на глубину
h
1
= 0,61 м