8 / 23
Н.И. Сидняев, О.А. Шипилова
8
Инженерный журнал: наука и инновации
# 11·2017
формированная часть границы пузыря образует микрострую жидко-
сти, направленную внутрь полости. На свободной поверхности со-
здается мощный всплеск, время существования которого значительно
превышает время схлопывания полости. Математическая модель поз-
воляет рассчитывать динамику границ полости при различных
начальных условиях. Подрыв заряда, расположенного на незначи-
тельной глубине, приводит к образованию низкочастотных гравита-
ционных волн на поверхности океана, которые являются предметом
исследования в работах [2, 11–14].
Рис. 3.
Кинограмма схлопывания паровой поло-
сти, инициированной искровым разрядом вблизи
свободной поверхности. Относительное погру-
жение
R
/
h
= 1,25 (
R
— расстояние от центра
взрыва до точки наблюдения); время
t
= 0,16 (
а
);
5,6 (
б
); 12,8 (
в
); 16,8 (
г
); 22,2 (
д
); 25,8 (
е
); 28,2 (
ж
);
48 (
з
) мс
Сравнение спектральных характеристик поверхностных волн при
ядерном подводном взрыве и при подводном землетрясении (цунами)
показывает, что дисперсия волнового пакета не зависит от природы
источника возмущений. Амплитуда волн в таких случаях снижается
по мере удаления от центра взрыва по закону
5/6
~ ;
−
A R
наличие
мелких островов на пути распространения волн приводит к значи-
тельному рассеянию последних.