6 / 16
С.Г. Андреев, М.А. Шестаков
6
1
х
1
х 1
1
( )
( ) { ( )
( )}( / ) .
S
p v p v p v p v v v
(5)
Уравнение JWL получают, используя для холодного давления за-
висимость
х
х
( ),
p p v
предложенную Murnaghan [5]:
х
1 0*
2 0*
( )
exp (
/ )
exp (
/ ),
p v A R v v B R v v
и обозначая
0
e
уровень энергии исходного энергетического материа-
ла до превращения его в продуктах детонации. При этом принимает-
ся, что
х
0
e
при
х
0
p
и
,
v
а
т
0
e
при
0.
T
Величина
0
e
связана с удельной теплотой взрыва
,
V
Q
определяемой в калоримет-
рической бомбе (КБ) при охлаждении ПД, имеющих удельный объ-
ем
КБ
,
v
до температуры, практически равной
0
298 K,
T T
соот-
ношением
0
х К
0
( )
Б
V V
e e v Q C T
[15].
Запишем УРС JWL в более удобном для нас виде:
0*
1
0*
2
1
0*
2
0*
1
exp
1
exp
,
v
R v
v
R v
p A
B
e
R v
v
R v
v
v
(6)
где
0*
0*
1/
v
— начальный удельный объем заряда ВВ (плотно-
стью
0*
c давлением детонации в точке Чепмена — Жуге
),
C J
p
ис-
пользуемого для нахождения параметров УРС JWL:
A
,
B
,
R
1
,
R
2
.
Графики зависимостей
х
х
( )
p p v
для ТЭНа, построенные по
значениям
A
,
B
,
R
1
,
R
2
, которые получены для четырех значений
0*
(0,8; 1,26; 1,50 и 1,77 г/см
3
), в рассматриваемом диапазоне значений
удельных объемов
v
4 3
(0,5 10 м /кг ... )
различаются по давлению
не более чем на 1 % при
3
0*
1, 50...1, 77 г/см
и на 6…7 % при
3
0*
1, 26...1, 50 г/см .
На основании такого сопоставления введем
упрощающее предположение о возможности использования зависи-
мости
х
х
( ),
p p v
«извлеченной» из экспериментов с зарядами
начальной плотностью
0*
1, 50
г/см
3
, как универсальной при опи-
сании ПВ зарядов «повышенной» плотности (больше или равной
1,50 г/см
3
) того же состава.
Подстановкой в (6)
1
v v
и
1 0
0
V V
e e e Q C T
получаем
давления мгновенного взрыва
1
1
( )
,
p v p
значение которого ввиду
наличия холодной составляющей давления не равно половине от зна-
чения
,
C J
p
как это наблюдается при УРС
( 1) ,
e pv k
const.
k
Приведенные соотношения позволяют находить работу продук-
тов мгновенного взрыва и, соответственно, термодинамический КПД
такого взрыва с дополнительной (по отношению к тепловыделению
от основного детонационного разложения ВВ
)
V
Q
«закачанной»