3 / 16
Оценка работоспособности высокоплотных взрывчатых веществ…
3
нюю потенциальную не должна сопровождаться совершением внеш-
ней работы. Такое превращение ВВ с переходом в равновесное со-
стояние названо мгновенным взрывом [7, 8]. При этом полагается,
что последующее расширение ПВ, сопровождаемое совершением ра-
боты после мгновенного взрыва, происходит адиабатически (изоэн-
тропически):
1
( ) .
v
S
v
a p v dv
При выводе формулы для изоэнтропы
1 1
( )
(
)/(
)
S
p v p v
v
и затем выражений (1) и (2) используется описание ПВ уравнением
состояния (УРС):
0
(
) ( 1)
,
V
e p v
C T
(3)
где
const
V
C
— удельная теплоемкость ПВ (полагаемая среднему
ее значению в рассматриваемом диапазоне температур).
При таком УРС удельная энергия заряда ВВ в начальном его
нормальном состоянии принимается равной удельной теплоте взрыва
при постоянном объеме
,
V
Q
определяемой стандартным образом при
охлаждении ПД практически до
0
298 K.
T
При выводе уравне-
ния (3) полагается, что внутренняя энергия ПВ имеет только тепло-
вое происхождение:
.
V
de C dT
Давление мгновенного взрыва
1
p
, как известно, можно выразить
через давление на поверхности Чепмена — Жуге
.
C J
p
Использова-
ние в расчетах УРС (3) с постоянным значением коволюма позволяет
с приемлемой погрешностью, не превышающей 5…15 %, воспроиз-
водить экспериментальные значения скорости детонации
D
и давле-
ния
C J
p
для зарядов ВВ, начальная плотность
0
которых не пре-
вышает 0,5 г/см
3
. Приблизительно те же расхождения расчетных и
экспериментальных значений характеристик детонации
D
и
C J
p
при таких плотностях зарядов получаются, если использовать УРС
ПВ с нулевым значением коволюма и значением показателя изоэн-
тропы
,
k
сравнительно мало отличающимся от значения
и завися-
щим только от
0
.
Так, для низкоплотных зарядов на основе гексоге-
на можно принять
3
0
1, 33 1 10
k
[9, 10] и тогда вычислять значе-
ния
C J
p
и
1
:
p
2
0
( 1) ;
C J
p
D k
1
2.
C J
p p
(4)