4 / 16
С.Г. Андреев, М.А. Шестаков
4
При плотностях зарядов около 1 г/см
3
удовлетворительное вос-
произведение экспериментальных значений
C J
p
с помощью расче-
тов с использованием УРС (3) при нулевом коволюме происходит
при значениях ,
k
уже существенно отличающихся от
[4]. Такое
увеличение значения показателя изоэнтропы
( ln / ln )
S
k
p v
в
точке Чепмена — Жуге относительно постоянного значения
объяс-
няется в случае плотных ВВ наличием у ПВ наряду с давлением теп-
лового происхождения еще и существенно холодной упругой состав-
ляющей давления в момент их образования. По мере приближения
плотности заряда к максимально возможному значению (TMD) для
рассматриваемого состава величина
k
(на поверхности Чепмена —
Жуге), как известно, приобретает значения, близкие к трем. В про-
цессе расширения ПВ и опережающего падения холодной составля-
ющей давления значение
k
уменьшается (в пределе до значения
)
[11, 12].
А.Ф. Беляев [8] предложил простой приближенный способ расче-
та работоспособности по формуле (2) с использованием показателя
изоэнтропы, равного
1,3,
и начального давления, равного
2
1
0
( 1)
C J
p p
D k
или
1
2
C J
p p
(даже при значениях
,
k
ко-
торые существенно больше
).
Более точные и, главное, физически более корректные результа-
ты получаются, если значительное изоэнтропическое расширение ПВ
представляется в виде двухстадийного процесса: сначала расширени-
ем с показателем изоэнтропы, равным ,
k
а затем, начиная с давле-
ния
,
k
p
расширением с показателем изоэнтропы, равным
[13].
Давление, при котором «происходит сопряжение» двух изоэнтроп,
для представителей типичных распространенных ВВ лежит в диапа-
зоне 100…170 МПа [14]. При этом удельные объемы ПВ равны ори-
ентировочно 3…2,5 см
3
/г. По-видимому, результаты расчета работы
при расширении ПВ до давлений, близких к указанному диапазону,
будут достаточно неопределенными.
Выражения (1), (2) и им подобные часто используется при анали-
зе влияния на КПД взрывных процессов зарядов ВВ различных прак-
тически важных факторов. УРС, в котором
const,
положенное в
обоснование (1), ограничивает возможности использования этого вы-
ражения для исследования количественного влияния на КПД таких
сильно действующих факторов, как параметры состоянии ПВ в мо-
мент начала и конца совершения ими работы. Такое УРС позволяет
воспроизводить значения параметров детонационного фронта в рам-
ках модели Чепмена — Жуге, а стало быть, и параметры состояния
продуктов мгновенного взрыва, которые, расширяясь, будут совер-
шать работу лишь для зарядов плотностью не более 0,5 г/см
3
.