5 / 8
Влияние неупругих столкновений молекул многоатомного газа…
5
Граничные условия для моментов функции распределения полу-
чаем умножением (6) на моменты:
2 2
exp(
);
x y
c c
c c
2
2 2
exp(
);
yx
c c
c c
2
2
2 2
(
5 /2) exp(
);
yx
c c c
c c
2
2
2 2
(
3/2) exp(
)
yx
c c c
c c
и интегрированием по полупространству скоростей (
с
,
с
ω
). В резуль-
тате решения полученной системы уравнений находим скорость бар-
неттовского скольжения многоатомного газа в виде
2
0 0
,
B
B
d T
u
T dxdy
где коэффициент барнеттовского скольжения
1
0
,
12
(2 )
( )
.
,
5
t
B
q Z
q
f Z
q
q Z
(7)
В (7) обозначено:
0
21 32 31 22
12 31 11 32
11 22 21 12
( , ) 2
;
q Z F F F F
F F F F F F F F
1
21 32 31 22
12 31 11 32
11 22 21 12
( , ) 2
6
9
;
q Z
F F F F F F F F
F F F F
11
0
0
1
1
2
2
1
1
1
(1 )
(1 )
(1 )
;
4
8
8
F
q
q
q
21
0
0
1
1
2
2
1
1
1
(1 )
(1 )
(1 )
;
8
4
8
F
q
q
q
31
0
0
1
1
2
2
1
1
13
(1 )
(1 )
(1 )
;
8
8
16
F
q
q
q
12
0
0
1
1
2
2
1
1
1
(1 )
(1 )
(1 ) ;
4
8
8
F
q
q
q
22
0
0
1
1
2
2
1
1
1
(1 )
(1 )
(1 ) ;
8
4
8
F
q
q
q
32
0
0
1
1
2
2
1
1
13
(1 )
(1 )
(1 ) .
8
8
16
F
q
q
q
Полученный коэффициент барнеттовского скольжения много-
атомного газа β
B
зависит от теплоемкостей
v
,
t
с
v
,
r
с
коэффициентов
переноса, числа неупругих столкновений молекул газа
Z
и от коэф-
фициента аккомодации тангенциального импульса
q.