А.В. Перчик, В.Л. Толстогузов, К.В. Стасенко, В.Г. Цепулин
2
Если на акустооптическую ячейку падает световой поток со сплош-
ным спектром, то в дифракции принимает участие и рассеивается
ультразвуком лишь свет, длина волны которого удовлетворяет усло-
вию Брэгга на заданной акустической частоте. При неизменном угле
падения света и вариациях частоты ультразвука происходит пере-
стройка устройства, так как условие Брэгга становится справедливым
уже для света с другой длиной волны.
Основные характеристики фильтров — полоса пропускания Δλ и
разрешение
R
= λ/Δλ — определяются числом периодов фазовой
структуры на длине взаимодействия света и ультразвука. В акустооп-
тических фильтрах используется анизотропная дифракция в двулуче-
преломляющих кристаллах (рис. 1). На акустооптическую ячейку
3
падает плоскополяризованный свет, степень поляризации которого
контролируется поляризатором
1
. В ячейке в результате анизотроп-
ной брэгговской дифракции в узком спектральном диапазоне возни-
кает оптическое излучение другой поляризации. Наличие его опреде-
ляется анализатором
4
. Монохроматический звук создается электро-
акустическим преобразователем
2
. Ширина полосы пропускания
фильтра Δλ
0
(λ
0
— длина волны света в вакууме) определяется спек-
тральной шириной излучения, возникающего в результате брэггов-
ской дифракции:
2
0
0
1 0
,
2
n n L
λ
Δλ =
−
где
n
1
,
n
0
— показатели преломления дифрагированного и падающе-
го света;
L
— длина взаимодействия. В реальных устройствах ши-
рина полосы пропускания зависит от расходимости как светового,
так и акустического пучков и спектрального состава акустического
сигнала.
Рис. 1.
Акустооптический фильтр
Значение Δλ
0
существенно зависит от выбора участка электро-
магнитного спектра; в видимом диапазоне оно не превышает не-
скольких ангстрем [2].
