В.В. Кузенов, С.В. Рыжков
12
Рис. 2.
Зависимости скорости
v
и температуры
T
истекающей плазмы на
срезе для отдельного варианта струи от времени
t
В случае прямоугольной расчетной области в нижней части ри-
сунка на плоской поверхности располагается вход одиночной им-
пульсной струи в затопленное пространство. Через эту плоскую по-
верхность поток плазмообразующих веществ втекает в расчетную
зону.
Сверху прямоугольная расчетная область ограничена также плос-
кой поверхностью (на рис. 2 прямой линией), на которой задаются
невозмущающие «мягкие» условия на выходящий из расчетной обла-
сти поток:
2
2
0,
n
f
x
∂ =
∂
G
где
{
}
, , , ;
f
u v e
= ρ
G
n
x
— координата, нормаль-
ная к граничной поверхности.
С правой стороны область интегрирования ограничивается осью
симметрии, на которой задаются соответствующие условия симмет-
рии.
На рис. 3–5 приведены двумерные пространственные распреде-
ления температуры
T
, которые позволяют оценить влияние внешнего
магнитного поля на структурные элементы одиночной плазменной
струи.
На рис. 3,
а
видна структура течения одиночного факела струи
(при отсутствии воздействия внешнего магнитного поля, т. е. при
0)
B
=
[30, 31], состоящая из группы боковых висячих ударных волн
(УВ) и центрального диска Маха, пересекающего ось симметрии.
Особенностью структуры струи является течение плазмы в обла-
сти тройной конфигурации УВ. Здесь за центральным диском Маха
(в последующие моменты времени) образуется вихревой след (торо-
идальный вихрь). Этот след вызван тем, что скоростной напор в по-
токе, претерпевшем двухступенчатое сжатие, во много раз больше
скоростного напора за центральным скачком [31].
