В.В. Кузенов, С.В. Рыжков
10
r
r
z
z
z
r
B
uB
uB
vB
vB
t
ϕ
ϕ
ϕ
ϕ
ϕ
∂
∂
∂
∂
∂
⎛
⎞ ⎛
⎞
= − ξ
+ η
− ξ
+ η
+
⎜
⎟ ⎜
⎟
∂
∂ξ
∂η
∂ξ
∂η
⎝
⎠ ⎝
⎠
2
2
1
4
z
z
z
r
B
B
c t
L
ϕ
ϕ
∗
∗
⎛
⎞
∂
∂
⎛
⎞
∂
+ ξ
ξ + η
+
⎜
⎟
⎜
⎟
⎜
⎟
π ∂ξ σ ∂ξ
∂η
⎝
⎠
⎝
⎠
2
2
1
4
z
z
z
r
B
B
c t
L
ϕ
ϕ
∗
∗
⎛
⎞
∂
∂
⎛
⎞
∂
+
η
ξ + η
+
⎜
⎟
⎜
⎟
⎜
⎟
π ∂η σ ∂ξ
∂η
⎝
⎠
⎝
⎠
2
2
1
4
r
r
r
z
B
B B
c t
L
r
ϕ
ϕ
ϕ
∗
∗
⎛
⎞
⎡
⎤
∂
∂
⎛
⎞
∂
+
ξ
ξ + η
+ +
⎜
⎟
⎢
⎥
⎜
⎟
⎜
⎟
π ∂ξ σ ∂ξ
∂η
⎢
⎥
⎝
⎠
⎣
⎦
⎝
⎠
2
2
1
4
r
r
r
z
B
B B
c t
L
r
ϕ
ϕ
ϕ
∗
∗
⎛
⎞
⎡
⎤
∂
∂
⎛
⎞
∂
+ η
ξ + η
+ −
⎜
⎟
⎢
⎥
⎜
⎟
⎜
⎟
π ∂η σ ∂ξ
∂η
⎢
⎥
⎝
⎠
⎣
⎦
⎝
⎠
[
]
2
.
e
e
t
ck n T
B L en
∗
∗ ∗
∇ ×∇
Для расчета радиационных полей используется уравнение пере-
носа излучения, представленное в виде системы уравнений диффузи-
онного многогруппового приближения:
(
)
(
)
4
1
1
4
;
i
i
i
i
i i
Jq
Jq
cU T
J
J
ξ
η
∂
∂
+
+ χ = χ σ
∂ξ
∂η
0;
3
i
i i
c U q
ξ
∂ + χ =
∂ξ
0
3
i
i i
c U q
η
∂ + χ =
∂η
,
где
( , , )
i
U y z t
— плотность лучистой энергии в
i
-й спектральной
группе;
i
χ
— спектральный коэффициент поглощения. Расчет вхо-
дящих в данную систему уравнений термодинамических
( , ),
e T
ρ
( , )
p T
ρ
и оптических
( , )
i
T
χ ρ
параметров рабочих сред проводился
в рамках приближения локального термодинамического равновесия с
применением компьютерной системы ASTEROID, разработанной
С.Т. Суржиковым [27, 28].
Особенностью численного метода, используемого в работе, яв-
ляется гидродинамическая стадия численного решения. На данной
стадии применяется метод предиктор-корректор. Такой подход
применяется, в частности, для повышения порядка аппроксимации
численного решения по времени до
4
( )
O t
Δ
путем использования
последовательности сеток по временнóй переменной
t
и экстрапо-
ляцию по пределу, предложенную Ричардсоном.
При этом стадия предиктора основана на квазимонотонном мето-
де высокого порядка точности и характеристической форме уравне-
ний Эйлера, в которой неизвестные величины записаны в квазиинва-