Д.А. Крылов, Н.И. Сидняев, Ю.С. Ильина, А.А. Федотов
18
Параметр
8
С
не зависит от
х
при
(2 ) / 2
n
q
, значение которого
очень велико, если в соотношении (37) пренебречь изменением
Т
по-
перек поля течения. Он также пропорционален
g
и может быть
очень мал.
Если пренебречь влиянием вязкой диссипации и давления, а так-
же принять при наличии стратификации
r
m
t
t
, то уравнения (21) и
(22) можно записать следующим образом:
2
(3 )
2 2
0;
4
Gr (3 )
4
0,
x
f
gn ff
qn f
F
nN
gn f
nf
f
N
(40)
где
Gr
x
и
F
определены соответственно выражениями (32) и (33).
Если число Грасгофа
Gr
x
определено соотношением типа (30), то
в уравнении (40) сила
F
заменяется на
W
. Граничные условия в обоих
случаях имеют вид
1 (0) ( )
(0)
(0)
( ) 0.
f
f
f
Используя выражения (32) и (33), в работе [26] подразумевали,
что
х
возрастает в направлении реального течения. Это становится
сомнительным в диапазоне значений 0 <
R
< 1/2, поскольку истинное
направление течения не всегда определяется знаком
.
W
I
Пределы допустимых значений
n
в соотношении
d
(
х
) =
Nх
n
опре-
деляют из физических соображений, как и для приближения Бус-
синеска. Местная плотность
( )
x
теплового потока на поверхности,
переносимое локально течением количество энергии
Q
(
х
), местная
толщина
( )
х
области течения и местное число Нуссельта
Nu
x
опре-
деляются соответственно выражениями
(1/4) (4 ) 1
0
( )
(0)
;
n q
t
x k
kdb x
y
(1/4) ( 4) 3
0
0
( )
(
)
;
n q
p
p
Q х
с t t udy с vcd f d x
(1/4)(1 )
( )
;
nq
х
x
b
1/4
(0)
( )
Nu
Gr .
2
x
x
x
h x g x x
h d k
