13 / 19
Технологии разрушения и разделения материалов…
13
стины при условии, что вся введенная в систему энергия
0
W
преоб-
разуется в кинетическую энергию пластины; остальные обозначения
указаны ранее (см. формулу (1), рис. 6).
На рис. 7 показано влияние параметра
T
на конечную скорость
пластины
m
к
ax
к
/
v v v
и КПД системы электромагнитного метания
2
2
к
0
к
/(2 )
mv W v
при различных значениях параметров
0
x
и
c
.
L
При этом
0
c
к
exp /(
1);
v
x L
0
x
— начальный зазор между пласти-
ной и индуктором;
б; c
c
0 0
б
/
/ .
x x x L L L
Из формулы для КПД
системы электромагнитного метания
ясно, что полное преобразование мгновенно введенной в систему ин-
дуктор — пластина энергии в кинетическую энергию пластины воз-
можно при условии
0
0,
x
c
0.
L
Очевидно, что добиться на прак-
тике в точности нулевого значения параметров
0
x
и
c
L
невозможно,
поскольку между пластиной и индуктором всегда будет существо-
вать небольшой начальный зазор
0
x
(определяемый, например, тол-
щиной диэлектрического материала, изолирующего витки индукто-
ра), а значение индуктивности
c
L
системы индуктор — пластина при
нулевом зазоре в реальной разрядной цепи будет включать индук-
тивность токоподвода от источника электрической энергии к индук-
тору. Указанное соотношение для КПД позволяет прогнозировать
степень снижения эффективности магнитно-импульсного ускорения
при реализуемых в системе параметрах
0
x
и
c
L
.
а
б
Рис. 7.
Влияние безразмерного времени разряда емкостного нако-
пителя на конечную скорость пластины и КПД:
1
0
c
0;
0;
x
L
2
0
c
0, 05;
0, 05;
L
x
3
0
c
0,1;
0,1;
x
L
4
0
c
0, 25;
0, 25;
L
x
5
0
c
0, 5;
0, 5
x
L
_