9
О новых подходах в описании стационарного электрического поля...
механизм поведения электрических векторов на плоской границе двух
диэлектрических сред.
На рис. 8 показано модельное изображение механизма преломле-
ния векторов
D
и
Е
,
как оно обычно представляется в большинстве
книг. Вектор
Е
здесь изображен с равными тангенциальными состав-
ляющими по обе стороны от границы раздела двух сред, а вектор
D
–
с равными нормальными составляющими. Суммарное ослабляющее
действие второй среды с проницаемостью
2
на электрическое поле в
верхней части рисунка показано правильно – в виде вектора, направ-
ленного против вектора
D
.
Однако, несмотря на правильное направление вектора
поляризованно-
сти,
на рис. 8 остается еще один «темный» момент. Принятые условия
для векторов означают, что вектор
D
в диэлектрике с большей диэлектри-
ческой проницаемостью (
2
) обязательно будет увеличенным по модулю,
чего при отсутствии свободных электрических зарядов быть не должно.
В дополнение к изложенному можно привести еще один довод.
Он касается критики общеизвестного тезиса о равенстве касатель-
ных составляющих вектора напряженности электрического поля при
произвольном пересечении этим вектором плоской границы двух ди-
электрических сред. В книге И.Е. Тамма [14] есть утверждение о не-
прерывности и равенстве тангенциальных составляющих
вектора
напряженности
поля применительно к любой произвольной поверх-
ности и в любой точке потенциального поля.
Однако границу двух сред нельзя отнести к произвольно выбран-
ной поверхности: это особая поверхность с образованием на ней под
воздействием внешнего поля связанных
электрических зарядов
с пре-
обладанием связанных зарядов того или иного знака.
Рис. 8.
Поведение электрических векторов на плоской
границе двух сред в традиционном представлении
