10
А.С. Чуев
Линии
напряженности
электрического поля, идущие не по норма-
ли к плоскости раздела двух сред, обязательно испытывают преломле-
ние, а это означает, что в точках преломления линий вектора
Е
ротор
этого вектора не будет равен нулю. Последнее свидетельствует о том,
что электрическое поле на поверхности раздела разных диэлектриче-
ских сред по определению нельзя считать потенциальным (rot
E
≠ 0).
Если же поле на границе двух сред не потенциальное, то требование
равенства тангенциальных составляющих вектора
Е
на этой границе
не является обоснованным.
Иллюстрацией описываемого поведения электрических векторов
на границе двух диэлектрических сред служит рис. 9. Здесь вектор
D
(по масштабу он выбран равным
Е
0
) не испытывает преломления, т. е.
он не зависит от среды. Другой вектор – вектор
Е
0
(как и любой век-
тор
Е
, пересекающий границу двух сред под углом к нормали) испы-
тывает преломление.
В модели на рис. 9 причиной преломления вектора
Е
является не
традиционно декларируемое равенство тангенциальных составля-
ющих этого вектора и известная формульная (5) связь с вектором
D
,
а два других фактора. Первый фактор – это изменение модуля векто-
ра
Е
ввиду изменения диэлектрической проницаемости среды. Второй
фактор – воздействие поля, создаваемого связанными зарядами (пре-
имущественно одного знака), которые образуются на границе разде-
ла двух сред. Последний фактор оказывает на преломление вектора
Е
преобладающее влияние (см. рис. 9), что подтверждает и практика
Рис. 9.
Предлагаемое изображение электрических век-
торов на границе раздела двух сред
