7
О новых подходах в описании стационарного электрического поля...
Хотя на рис. 7 достаточно хорошо видно, что сумма двух векторов
(
E
in
+
P
in
= const векторы представлены в СГС) с той и другой стороны
от границы двух сред остается неизменной.
Из всего изложенного следует вывод, что изображать вектор
P
и внутреннее электрическое поле диэлектрика ε
0
E
= ε
0
E
внутр
одинаково
направленными неправильно и неправомерно.
На рис. 6 приведено также физически правильное изображение со-
отношения электрических векторов внутри изотропного диэлектрика.
Математически это соотношение, в отличие от соотношения (2), вы-
глядит так:
0
E
=
D
+
P′
.
(3)
Заметим, что в скалярной форме данное соотношение полностью
идентично традиционному соотношению (2), если последнее представ-
лять как
0
E
=
D
–
P
.
(4)
Реакцию диэлектрика, обозначаемую однонаправленным вектором
поляризованности
P
(или
P′
), не следует принимать упрощенно. Вто-
ричное электрическое поле каждого отдельного диполя имеет весьма
сложный (дипольный) вид. Поэтому говорить об определенной на-
правленности вектора
P
следует только как о среднем (макроскопиче-
ском) значении реакции диэлектрика на внешнее электрическое поле.
В среднем, как известно, эта реакция направлена против внешнего
поля. Внутреннее электрическое поле диэлектрика в целом обычно
однонаправленно с внешним полем и характеризуется составляющей
ε
0
E
= ε
0
E
внутр
. Это поле может и полностью исчезнуть, что наблюдается
в проводниках.
Рис. 7.
Изображение электрических векторов
в учебнике А.Н. Матвеева
