4
А.С. Чуев
Таким образом, единственно подходящим и логически непротиво-
речивым вариантом остается признать линии поля вектора
D
вблизи
и на границе перехода от одной диэлектрической среды к другой,
не
испытывающими деформаций и преломлений
. В этом случае резуль-
тирующую картину электрического поля следует представлять в виде
суперпозиции внешнего поля и собственного поля диэлектрического
шара.
Изображение электрического поля
Е
внутри и в окрестности ди-
электрического шара приведено на рис. 4. Внешнее электрическое
поле взято для простоты однородным, результирующее поле вблизи
шара таковым не является. Данное изображение поля
Е
(см. рис. 4)
признается всеми и разногласий не вызывает.
Разногласия возникают в объяснении получения такой картины.
Традиционный подход исходит из обязательного совпадения линий
полей
Е
и
D
, а также их направленности. Предлагаемый подход ис-
ходит из принципа суперпозиции, согласно которому образование
картинки, приведенной на рис. 4, представляется следующим образом.
Есть первичное однородное поле
D
. Оно вызывает поляризацию шара,
поле которого имеет дипольный характер [7]. Суперпозиция двух по-
лей и образует результирующее поле, показанное на рис. 4.
Наглядная иллюстрация суперпозиции двух обозначенных состав-
ляющих приведена на рис. 5. Однородное поле образовано в простран-
стве между плоскими пластинами заряженного конденсатора (оно изо-
бражено штриховыми линиями). Собственное поле поляризованного
диэлектрического шара показано сплошными линиями: это поле ди-
Рис. 4.
Изображение электрического поля
Е
для ди-
электрического шара
