6
А.С. Чуев
В традиционном представлении электрические векторы
P
и
E
изо-
бражают совпадающими по направлению, а вектор
D
совместно с дру-
гими векторами вообще стараются не показывать. В то же время из-
вестно, что в диэлектриках внешнее электрическое поле ослабляется
за счет поляризации диэлектрика и вектор
P
должен бы изображаться
направленным в противоположную сторону относительно внешнего
и внутреннего (для диэлектрика) электрического поля.
Поскольку вектор
D
традиционно считается составным и вспомога-
тельным, то на традиционном соотношении (см. рис. 6) он изображен
пунктирной линией, а его составляющие ε
0
E
и
P
показаны в общепри-
нятом исполнении, т. е. одинаково направленными. В обозначениях на
рис. 6 составляющая ε
0
E
внутр
соответствует составляющей ε
0
E
в соот-
ношении (2), оно выражает электрическое поле внутри диэлектрика.
Составляющая ε
0
E
внутр
= ε
0
E
характеризует внутреннее поле в ди-
электрике, сохранившееся от внешнего электрического поля ε
0
E
0
,
ослабленного за счет
поляризованности
P
диэлектрика. При этом есте-
ственно возникает вопрос о том, что логичнее связывать вектор
P
не
с внутренним ослабленным полем диэлектрика ε
0
E
внутр
, а с первичным
внешним полем ε
0
E
0
. Этот аспект рассматриваемой проблемы подроб-
но исследован в работе [8].
Традиционно принято изображать все три электрических вектора
внутри диэлектрика одинаково направленными. Более того, первич-
ный вектор
D
= ε
0
E
внеш
= ε
0
E
0
зачастую вообще не показывают. Пример
такого изображения приведен на рис. 7 [9] . Как видим, здесь сильно
затемняется (а то и вовсе теряется) информация о величине внешне-
го поля, представляемого суммарным вектором в той и другой средах.
Рис. 6.
Традиционное изображение и предлагаемый вариант соот-
ношения электрических векторов внутри диэлектрика
