8
А.С. Чуев
Вектор
поляризованности
P
имеет ясное физическое (и модельное)
представление – это
объемная плотность
суммы
электрических ди-
польных моментов
. Вектор
D
в уравнении (3), равный ε
0
E
внеш
и харак-
теризующий внешнее электрическое поле, тоже можно интерпретиро-
вать как
объемную плотность
суммарного
электрического дипольного
момента
. Только электрические дипольные моменты, образующие
поле вектора
D
, следует приписывать не вещественным, а виртуаль-
ным частицам, возникающим парами [10] и короткое время существу-
ющим (чаще всего в виде электрон-позитронных пар) в любом месте
пространства (как внутри веществ, так и в вакууме) в соответствии
с соотношением неопределенностей Гейзенберга
E
·
t
≥
ħ
/2.
Аналогично обозначенной виртуальной
поляризованности
физиче-
ского вакуума существует, по мнению автора, и своеобразная (вирту-
альная)
намагниченность
физического вакуума [11].
Приведем еще один довод в обоснование физической значимости
вектора
D
. Связь этого вектора с вектором
E
без участия вектора по-
ляризованности определяется выражением
D
= εε
0
E
.
(5)
Согласно этому соотношению, увеличение или уменьшение значе-
ний
при переходе из одной диэлектрической среды в другую сопро-
вождается обратно пропорциональным изменением значений
Е.
Это
эмпирический факт.
Применительно к формуле (5) разногласия предлагаемого подхо-
да и традиционных взглядов можно обозначить так. Если происходит
увеличение диэлектрической проницаемости
, то это влечет за собой
уменьшение модуля вектора
Е
внутри диэлектрика. В этом нет разно-
гласий. Но далее имеются отличия: предлагаемый подход исходит из
неизменности модуля вектора
D
, а традиционная точка зрения настаи-
вает на его увеличении [12, 13], причем зависящем от угла между век-
тором
D
и нормалью к плоскости раздела двух сред.
Вектор
D
обычно изображают преломляющимся на границе двух
диэлектрических сред, исходя из равенства в двух средах нормальных
составляющих вектора
D
и различия его тангенциальных составляю-
щих. На вопрос что и как определит «увеличение» или «уменьшение»
модуля вектора
D
в случае плавных изменений
внутри диэлектрика,
ответа нет. Отсюда вывод – линии вектора
D
не должны преломляться
на границе раздела двух сред и претерпевать изменений внутри сред
при любых изменениях
.
В подтверждение верности предлагаемой точки зрения приведем
дополнительные обоснования. Для этого рассмотрим более детально
