Стр. 6 - М.С. Ковалев, В.В. Мораренко, С.Б. Одиноков - Способ формирования прицельного знака осесимметричной геометрической формы

125
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. «Естественные науки». 2012
( )
( )
Г
2 2 2 2 2
2 1
2 1
2 2 2
2
0 1
2
exp exp .
2
1 exp
r
r
R k r kr dr
f w w f R
w
=
⎛ ⎞
⎜ ⎟
− ⎡ ⎤ ⎛ ⎞ ⎛ ⎞ ⎜ ⎟
= − − − − − ⎢ ⎥ ⎜ ⎟ ⎜ ⎟ ⎜ ⎟
′ ′ ⎛ ⎞ ⎛ ⎞ ⎝ ⎠ ⎝ ⎠ ⎣ ⎦
⎜ ⎟ − −
⎜ ⎟ ⎜ ⎟
⎜ ⎟
⎝ ⎠ ⎝ ⎠ ⎝ ⎠
∫
ϕ
ρ ρ
ρ
На практике рассчитанные в лучевом приближении ДОЭ (рис. 6),
формирующие в фокальной плоскости кольцо, имеют достаточно
четкий центральный всплеск интенсивности. В прицельном знаке это
полезно, так как необходима центрирующая точка внутри кольца.
Оценим теоретически распределение интенсивности в фокальной
плоскости ДОЭ при освещении его лазерным излучением с заданны-
ми ранее параметрами. Зависимость относительной интенсивности от
радиуса представлена на рис. 7. Как видно, ширина кольца удовлетво-
ряет заданному 0,5 мм.
Таким же способом рассчитаем фазовую функцию области, фоку-
сирующей излучение в крест без центра. В этом случае фазовая функ-
ция [2] имеет вид
( )
( ) ( ) ( ) ( )
( ) ( ) ( ) ( )
2
1 1 1 1
2
1 1 1 1
2 , 0,
2 2
,
2 , 0.
2 2
k d x R d x R x R y R
f R
x y
k d y R d y R x R y R
f R
β
ϕ
β
− ⎧ ⎡ ⎤
− + − − − ≥
⎪ ⎢ ⎥
′ ⎣ ⎦ ⎪= ⎨
− ⎡ ⎤ ⎪ − + − − − <
⎢ ⎥
⎪ ′ ⎣ ⎦ ⎩
(3)
Поскольку задача решается в геометрооптическом приближении, то
влиянием краевых эффектов из-за разделения апертуры на две области
Рис. 6. Вид фазовой функции
фотошаблона в кольцо
Рис. 7. Распределение интенсивно-
сти в кольце прицельного знака