123
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. «Естественные науки». 2012
и ту же точку кривой
γ
(
t
) (рис. 3,
а
). Наглядная интерпретация мо-
жет быть получена на примере ДОЭ, фокусирующего излучение в на-
бор из
N
точек, расположенных на пространственной кривой. Тогда
и апертуру нужно разбить на
N
областей-сегментов. Понятно, что при
стремлении числа точек фокусировки
N
к бесконечности можно полу-
чить непрерывную кривую
S
. Общее решение задачи расчета фазовой
функции в геометрооптическом приближении описано в [4].
Необходимый прицельный знак (см. рис. 3) имеет осесимметрич-
ную геометрическую форму, но является сложным, т. е. составным:
объединяет в себе кольцо диаметром
d
, толщиной
δ
и крест без цент-
ра с отрезками длиной
b
=
β
–
d /
2 той же толщины. В данной работе
проблема составной структуры изображения решается следующим
образом. Апертура ДОЭ (
x
,
y
) разделя-
ется по радиусу на две области (рис. 4).
Первая область (
1
) радиусом
R
1
= 1,5 мм
фокусирует излучение в кольцо диаме-
тром
d
= 6 мм, вторая кольцевая область
(
2
) 1,5 мм <
R
2
< 2,5 мм – в состоящий из
четырех отрезков крест без центра. Пусть
необходимо получить ширину всех ли-
ний 0,5 мм. Фокусное расстояние ДОЭ
примем равным 5 мм. Центральная точ-
ка (см. рис. 4) будет получена исходя из
практических соображений.
Рис. 3. Геометрия задачи фокусировки в прицельный знак осесимметричной
геометрической формы: элементарная область Γ(
t
) фокусирует излучение
I
0
(
→
u
)
в точку (
x'
,
y'
) задней фокальной плоскости
z
=
f'
(
а
) и осесимметричной геомет-
рической формы прицельный знак, объединяющий в себе кольцо диаметром
d
и тощиной
δ
(
б
)
Рис. 4. Первая (
1
) и вто-
рая (
2
) области апертуры
ДОЭ с радиусами
R
1
и
R
2
соответственно
а
б
1,2,3 5,6,7