12
ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2012
частично сублимированного или испаренного вещества с коэффици-
ентом газодинамического преобразования
χ
, имеет вид [2]
0
2(
( )
) .
s
m
p ps
ph
s
I I
U f m Q dm
χ
λ
= =
−
∫
(5)
При воздействии мягкого ИИ образование лицевых отколов ма-
ловероятно, поскольку этому препятствует внешнее давление со сто-
роны сублимированного или испаренного слоя. Исследования с по-
мощью газодинамических расчетов показали, что параметр
χ
может
изменяться от 0,6 до 0,8. Сузить этот диапазон позволяет подход,
связанный с выделением из функции энерговыделения наиболее зна-
чимых параметров
f
1
и
m
e
1
, входящих в аппроксимацию (4). Для
планковских спектров в широком диапазоне изменения эффективной
температуры полученные зависимости
f
1
и
m
e
1
от
T
eff
и <
Z>
достаточ-
но точно удается аппроксимировать функциями вида
f
1
=
f
(
Z
,
T
eff
) = (
a
1
Z
+
a
2
)
T
2
eff
+ (
a
3
Z
+
a
4
)
T
eff
+ (
a
5
Z
+
a
6
),
m
e
1
= (
b
1
Z
+
b
2
)
T
eff
+ (
b
3
Z
+
b
4
),
где
a
i
,
b
i
— коэффициенты аппроксимации (
а
1
= 0,012;
а
2
= 23,4;
а
3
=
= –0,12;
а
4
= –1,07;
а
5
= = 1,7;
а
6
= 17,3;
b
1
= 0,09;
b
2
= 16,4;
b
3
= –0,03;
b
4
= –5,3).
Рис. 4. Зависимость коэффициента газодинамического преобразова-
ния
χ
от параметра
f
1
для углерода (
а
) и свинца (
б
) при разных значе-
ниях плотности энергии, кДж/см
2
:
1
— 2;
2
— 0,5;
3
— 0,2
Поскольку
f
1
и
m
e
1
сильно коррелированны между собой (чем
больше
f
1
, тем меньше
m
e
1
), то любой из этих параметров характери-
зует степень неравномерности профиля энерговыделения, которая и
1,2,3,4,5,6,7,8 10,11,12,13,14