10
ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2012
Зависимости параметров модельного энерговыделения (4) от эф-
фективной температуры планковского спектра и среднего атомного
номера материала преграды строятся по результатам расчетов мето-
дом Монте-Карло.
На рис. 2 показаны зависимости параметров
f
1
и
m
е
1
от
T
eff
для
материалов c различными
Z
(от углерода до свинца, а также для двух
типов органопластика с усредненными по массовой доле химических
элементов значениями <
Z
> = 7,4 и 15,6).
Рис. 2. Зависимости параметров
f
1
(
а
) и
m
е
1
(
б
) от температуры
T
eff
для
различных материалов:
1
— углерод;
2
— органопластик;
3
— алюминий;
4
— органопластик;
5
— железо;
6
— олово;
7
— свинец
Видно, что параметры энерговыделения
f
1
и
m
e
1
, несмотря на нали-
чие скачков в значениях коэффициента фотопоглощения, монотонно
изменяются в зависимости от атомного номера вещества и эффектив-
ной температуры спектра (это обусловлено тем, что поскольку ограни-
чились рассмотрением достаточно плавного планковского распределе-
ния ИИ, то на каждую окрестность энергии фотона, соответствующую
скачку, приходится лишь малая доля квантов). Это позволяет аппрок-
симировать зависимости
f
1
(
T
eff
) и
m
e
1
(
T
eff
) простыми соотношениями,
удобными для дальнейшего использования в инженерных методиках
оценки теплового и механического действия ИИ.
Отметим, что наилучшее описание профиля энерговыделения в
широком диапазоне изменения атомного номера вещества и эффек-
тивной температуры достигается лишь при варьировании значения
k
.
Полученная в результате расчетных исследований универсальная за-
висимость этого параметра от <
Z
> имеет вид
k
= 0,1 + 0,0025<
Z
>
и обеспечивает отклонение модельного профиля удельного энерго-
выделения от статистического не более чем на 15 %.
1,2,3,4,5,6 8,9,10,11,12,13,14