11 / 18
Параметрическое исследование взаимодействия частиц конденсированной фазы…
Инженерный журнал: наука и инновации
# 8·2017 11
Следует отметить, что в силу большой инерционности крупных
частиц время их пребывания существенно превышает время пребы-
вания частиц с небольшими значениями
.
pi
d
Полученные данные
показывают, что, варьируя дисперсность частиц и скорость их вдува,
можно минимизировать массу МПЭК, осаждаемую на стенках.
Изменение
по длине проточного тракта (длина тракта приведе-
на в относительных величинах
max
/
)
x x
показано на рис. 6. Исходя из
полученных данных, можно заключить, что коэффициент полноты
сгорания зависит от направления подачи частиц. В случае осевой по-
дачи частиц по потоку коэффициент
в выходном сечении состав-
ляет около
0, 61.
Подача со стенки позволяет повысить эффек-
тивность сгорания. При
90
коэффициент полноты сгорания
составляет
0, 65,
а при
45
может достигать
0, 69.
Выяв-
ленное различие в значениях
для рассмотренных схем обусловлено
меньшими значениями концентрации воздуха вдоль траекторий ча-
стиц при подаче по оси, что приводит к снижению скорости сгорания.
Полученные данные также указывают на то, что в рассматриваемых
условиях наибольшее влияние на
оказывает равномерность распре-
деления частиц по проточному тракту, приводящая к увеличению
средней концентрации воздуха вблизи частиц. Подтверждением обна-
руженной тенденции является следующий факт: с повышением коэф-
фициента избытка воздуха
значения
увеличиваются (рис. 7).
Рис. 6.
Изменение коэффициента пол-
ноты сгорания
по длине КС при по-
даче частиц:
1
— по оси;
2
— со стенки при
45 ;
3
— со стенки при
90
Рис. 7.
Зависимость коэффициента пол-
ноты сгорания
от коэффициента из-
бытка воздуха
Отметим, что рост
с повышением
имеет место только в
ограниченной области режимов горения, когда температура рабочего
тела достаточно велика. Для рассматриваемого в настоящей статье
уровня температур воздушного потока на входе при
2, 5
можно
наблюдать снижение
[12], что обусловлено лимитированием ско-