Определение вязкости смесевого рабочего тела высокотемпературной турбины
3
Каждое слагаемое здесь представляет собой парциальную вяз-
кость одного компонента, а знаменатель каждого слагаемого учиты-
вает взаимодействия между разными молекулами посредством пря-
мого индивидуального регулирования парциальной вязкости для
каждого компонента.
3. Уравнение Хернинга — Зипперера [3].
В данном методе пар-
циальные вязкости рассчитывают без вычисления коэффициента Уил-
ки:
mix
.
i i
i
i
i
i
i
x M
x M
(5)
4. Метод Дэвидсона [4].
В этом методе вязкость рассматривают
как сопротивление жидкости при передаче момента. Чем больше вяз-
кость, тем меньше будет возмущение среды на заданном расстоянии
от точки приложения силы. Введение парциальных вязкостей в рас-
смотренных выше методах является приближением, основанным на
опытных данных лишь для нескольких исследованных смесей. Физи-
ческих оснований для предположения аддитивности парциальных
вязкостей нет.
Уравнение Максвелла рассматривает вязкость газа как произве-
дение средней длины
l
свободного пробега молекул, плотности
и
средней скорости
v
на некоторую константу
С
:
.
Cl v
(6)
Различные интерпретации кинетической теории дают значения
константы
С
в диапазоне 0,31…0,5.
Средняя длина
l
свободного пробега молекулы может быть опре-
делена как средняя скорость
v
молекул, деленная на частоту
z
столк-
новений с другими молекулами:
.
l v z
(7)
Средняя длина свободного пробега не является простой функци-
ей состояния или состава среды. Полная частота столкновений явля-
ется суммой частот столкновений
ij
z
между всеми возможными па-
рами молекул:
.
ij
ij
z
z
(8)
Частота столкновений молекул
ij
z
пропорциональна их концен-
трации. Следовательно,
z
является суммой слагаемых второй степе-
ни, отражающих концентрации.
