Е.Ю. Локтионов, Ю.С. Протасов, Ю.Ю. Протасов, В.Д. Телех, Р.Р. Хазиев
16
,
k k
e
k
k
e
k
n V
V
n
(8)
где
k
e
n
— концентрация электронов в
k
-м элементарном объеме.
Высокие скорости разлета частиц свидетельствуют о том, что пол-
ная (заторможенная) температура
2
(2 )
е
e
p
Т Т V c
(
V
e
— скорость
частиц), как и давление, будет значительно выше, чем статическая.
Зная распределение температуры и концентрации частиц в потоке,
можно рассчитать распределение давления — статического
P
e
= n
e
k
В
T
e
(рис. 10,
а
) и полного
2
2
e
e
e e e
P P m n V
(рис. 10,
б
), полученные
значения которых соответствуют теоретическим оценкам [14].
В результате обработки данных с одной интерферограммы можно
получить только описанные ранее величины, для более детального
анализа были учтены данные оптической профилометрии кратеров на
облучаемой поверхности мишени (см. рис. 1,
а
). В случае отражения
зондирующего излучения непосредственно от поверхности мишени
глубина кратера
h
по интерферограмме определяется как
,
4
h
(9)
где Δφ — фазовый сдвиг. По профилям кратеров определен объем
испарившегося вещества
V
ev
и, следовательно, его масса
m
ev
.
Для оценки среднего значения степени ионизации α в газоплаз-
менном потоке суммарное число электронов в потоке нормируется на
число атомов, испарившихся с поверхности мишени:
,
e
i
e
ev
a
a
ev A
i
N N N
N N N
m N
(10)
где
,
i
N
e
N
— соответственно количество ионов и электронов в газо-
плазменном потоке;
ev
a
N
—
количество тяжелых частиц в газоплазмен-
ном потоке (предполагается, что количество тяжелых частиц в газо-
плазменном потоке равно количеству испарившихся с поверхности ми-
шени атомов);
—
молярная масса вещества мишени;
ev
m
— массо-
вый расход вещества мишени при лазерном воздействии (форма абля-
ционного кратера восстановлена по интерферограмме поверхности ми-
шени);
A
N
—
число Авогадро.
