Высокоэффективная компенсация действия термонаведенного двулучепреломления…
7
Значение деполяризации
D
выходного излучения определяется
как отношение
y
- и
x
-компонент интенсивностей излучения на выхо-
де из АЭ:
После интегрирования
2
2
sin
1
.
sin
3
r
r
r
r
R
R R
D
R
R R
Это соотношение получено при предположении равенства усиле-
ний для обеих компонент поляризации в АЭ.
Для проведения оценочных расчетов с использованием получен-
ных выражений выполнены измерения фокусных расстояний тепло-
вых линз у АЭ ГЛС-32П диаметром 8 мм и освечиваемой длиной
120 мм при средней мощности накачки 225 Вт. Значения
f
′
r
и
f
′′ рав-
нялись примерно 2,6 и 4,3 м, соответствующие им нелинейные коэф-
фициенты
r
≈ 0,144·10
–2
мм
–1
и
τ
≈ 0,112·10
–2
мм
–1
. Результаты
расчетов иллюстрируют рис. 4 и 5. На рис. 4 приведены зависимости
параметров
R
r
,
R
и
r
от расстояния
Т
между АЭ для двух рассмат-
риваемых вариантов: с ВПП-90
(рис. 4,
а
) и с ВПП-90
+ корректи-
рующая линза (рис. 4,
б
). На рис. 5 представлены зависимости
D = f
(
Т
) для рассмотренных вариантов схем компенсации действия
термонаведенного лучепреломления. Видно, что наилучшая компен-
сация обеспечивается при максимальном уменьшении расстояния
Т
между АЭ элементами и использовании в схеме корректирующей от-
рицательной линзы с оптической силой
1 1 1
k
r
f
f
f
. Но поскольку
поперечные размеры выходных пучков излучения различны (
R
>
R
r
)
,
полная компенсация действия деполяризации не достигается.
Экспериментальная проверка основных выводов теоретических
исследований проводилась с АЭ ГЛС-32П, расположенном в зер-
кальном моноблочном одноламповом осветителе кругового сечения.
АЭ возбуждался лампой накачки ИНП-7/120. Оба элемента охлажда-
лись проточной дистиллированной водой. На рис. 6 приведены зави-
2
2
2
2
'
''
2
2
'
"
0 0
0
2
2 2
2
'
"
2
2
'
''
0 0
0 0
.
r
r
r
R
R
y
y
y
y
R
R
R
x
x
x
x
RdRd
RdRd
D
RdRd
RdRd
